一質(zhì)點(diǎn)在x軸上作簡(jiǎn)諧振動(dòng),振幅A=4cm,周期T=2s,其平衡位置取作坐標(biāo)原點(diǎn)。若t=0時(shí)刻質(zhì)點(diǎn)第一次通過x=-2cm處,且向x軸負(fù)方向運(yùn)動(dòng),則質(zhì)點(diǎn)第二次通過x=-2cm處的時(shí)刻為()
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已知一質(zhì)點(diǎn)沿y軸作簡(jiǎn)諧振動(dòng),其振動(dòng)方程為y=Acos(ωt+3π/4)。與其對(duì)應(yīng)的振動(dòng)曲線是()
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在一通有電流I的無限長(zhǎng)直導(dǎo)線所在平面內(nèi),有一半經(jīng)為r,電阻為R的導(dǎo)線環(huán),環(huán)中心距直導(dǎo)線為a,如圖所示,且a>>r。當(dāng)直導(dǎo)線的電流被切斷后,沿著導(dǎo)線環(huán)流過的電量約為()
A.A
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兩根無限長(zhǎng)平行直導(dǎo)線載有大小相等方向相反的電流I,I以dI/dt的變化率增長(zhǎng),一矩形線圈位于導(dǎo)線平面內(nèi)(如圖),則()
A.線圈中無感應(yīng)電流。
B.線圈中感應(yīng)電流為順時(shí)針方向。
C.線圈中感應(yīng)電流為逆時(shí)針方向。
D.線圈中感應(yīng)電流方向不確定。
在圓柱形空間內(nèi)有一磁感應(yīng)強(qiáng)度為B的均勻磁場(chǎng),如圖所示,B的大小以速率dB/dt變化。有一長(zhǎng)度為l0的金屬棒先后放在磁場(chǎng)的兩個(gè)不同位置1(ab)和2(a′b′),則金屬棒在這兩個(gè)位置時(shí)棒內(nèi)的感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)的大小關(guān)系為()
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感應(yīng)電場(chǎng)中電磁感應(yīng)定律可寫成,式中EK為感應(yīng)電場(chǎng)的電場(chǎng)強(qiáng)度,此式表明()
A.閉合曲線l上EK處處相等。
B.感應(yīng)電場(chǎng)是保守力場(chǎng)。
C.感應(yīng)電場(chǎng)的電力線不是閉合曲線。
D.在感應(yīng)電場(chǎng)中不能像對(duì)靜電場(chǎng)那樣引入電勢(shì)的概念。
最新試題
最簡(jiǎn)單的振動(dòng)為(),描述一按余弦規(guī)律變化的運(yùn)動(dòng)。
折射率為1.30的油膜覆蓋在折射率為1.50的玻璃片上。用白光垂直照射油膜,觀察到透射光中綠光(λ=500nm)得到加強(qiáng),則油膜的最小厚度為()。
玻爾提出的模型非常成功,能夠解釋大量的光譜實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù),把許多觀測(cè)事實(shí)納入了一個(gè)統(tǒng)一的理論體系,它預(yù)言了氫原子光譜中位于紫外區(qū)的當(dāng)時(shí)還未發(fā)現(xiàn)的()。
量子力學(xué)的發(fā)展簡(jiǎn)史可分為()兩個(gè)階段。
以()作為主導(dǎo)思想的熱學(xué)分支之一是量熱學(xué)。
洛倫茲變換和伽利略變換的本質(zhì)差別是,洛倫茲變換是()的具體表述,伽利略變換是()的具體表述。
不確定關(guān)系給我們指出了使用經(jīng)典粒子概念的一個(gè)限度,這個(gè)限度用()來表征的,可以說,它給出了宏觀與微觀的界限。
海森伯建立矩陣力學(xué)時(shí),他是基于要拋棄()之類的概念的,但是在描述微觀現(xiàn)象時(shí),仍然在使用這些概念。
惠更斯在力學(xué)方面的貢獻(xiàn)包括()。
如下圖,有一波長(zhǎng)為λ的平面簡(jiǎn)諧波沿Ox軸負(fù)方向傳播,已知點(diǎn)P處質(zhì)點(diǎn)的振動(dòng)方程為,則該波的波函數(shù)是();P處質(zhì)點(diǎn)在()時(shí)刻的振動(dòng)狀態(tài)與坐標(biāo)原點(diǎn)O處的質(zhì)點(diǎn)t1時(shí)刻的振動(dòng)狀態(tài)相同。