如圖，平板電容器（忽略邊緣效應(yīng)）充電時(shí)，沿環(huán)路L1的磁場(chǎng)強(qiáng)度
的環(huán)流與沿環(huán)路L2的磁場(chǎng)強(qiáng)度的環(huán)流兩者，必有（）
A.
B.
C.
D.
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如圖所示，直角三角形金屬框架abc放在均勻磁場(chǎng)中，磁場(chǎng)
平行于ab邊，bc的長(zhǎng)度為l。當(dāng)金屬框架繞ab邊以勻角速度w轉(zhuǎn)動(dòng)時(shí)，abc回路中的感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)ε和a、c兩點(diǎn)間的電勢(shì)差Ua-Uc為（）
A.
B.
C.
D.
A.銅環(huán)中有感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)，木環(huán)中無(wú)感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)。
B.銅環(huán)中感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)大，木環(huán)中感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)小。
C.銅環(huán)中感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)小，木環(huán)中感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)大。
D.兩環(huán)中感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)相等
A.線圈中無(wú)感應(yīng)電流
B.線圈中感應(yīng)電流為順時(shí)針?lè)较?br />
C.線圈中感應(yīng)電流為逆時(shí)針?lè)较?br />
D.線圈中感應(yīng)電流方向不確定。
如圖所示，用均勻細(xì)金屬絲構(gòu)成一半徑為R的圓環(huán)C，電流I由導(dǎo)線1流入圓環(huán)A點(diǎn)，并由圓環(huán)B點(diǎn)流入導(dǎo)線2。設(shè)導(dǎo)線1和導(dǎo)線2與圓環(huán)共面，則環(huán)心O處的磁感強(qiáng)度大小為（），方向（）。
A.大小為
，方向?yàn)榇勾怪奔埫嫦騼?nèi)。
B.大小為
，方向?yàn)檠貀軸負(fù)向。
C.大小為√2BIR，方向?yàn)榇怪奔埫嫦蛲狻?br />
D.大小為
，方向?yàn)榇怪奔埫嫦蛲狻?/p>
有一同軸電纜，其尺寸如圖所示，它的內(nèi)外兩導(dǎo)體中的電流均為I，且在橫截面上均勻分布，但二者電流的流向正相反，則
（1）在r〈R1處磁感強(qiáng)度大小為（）。
（2）R1〈r〈R2處磁感強(qiáng)度大小為（）。
A.第一空為
，第二空為
B.第一空為
，第二空為
C.第一空為
，第二空為
最新試題
當(dāng)物體相對(duì)非慣性系運(yùn)動(dòng)時(shí)存在科里奧利力，下面哪些現(xiàn)象是科里奧利力的體現(xiàn)？（）
最簡(jiǎn)單的振動(dòng)為（），描述一按余弦規(guī)律變化的運(yùn)動(dòng)。
如下圖，有一波長(zhǎng)為λ的平面簡(jiǎn)諧波沿Ox軸負(fù)方向傳播，已知點(diǎn)P處質(zhì)點(diǎn)的振動(dòng)方程為，則該波的波函數(shù)是（）；P處質(zhì)點(diǎn)在（）時(shí)刻的振動(dòng)狀態(tài)與坐標(biāo)原點(diǎn)O處的質(zhì)點(diǎn)t1時(shí)刻的振動(dòng)狀態(tài)相同。
1834年，（）提出了積分形式的變分原理，積分形式變分原理的建立對(duì)力學(xué)的發(fā)展，無(wú)論在近代或現(xiàn)代，無(wú)論在理論上或應(yīng)用上，都具有重要的意義。
以（）作為主導(dǎo)思想的熱學(xué)分支之一是量熱學(xué)。
按照相對(duì)論的觀點(diǎn)，同時(shí)性是（），因此長(zhǎng)度的測(cè)量也必定是（）。
洛倫茲變換和伽利略變換的本質(zhì)差別是，洛倫茲變換是（）的具體表述，伽利略變換是（）的具體表述。
玻爾提出的模型非常成功，能夠解釋大量的光譜實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)，把許多觀測(cè)事實(shí)納入了一個(gè)統(tǒng)一的理論體系，它預(yù)言了氫原子光譜中位于紫外區(qū)的當(dāng)時(shí)還未發(fā)現(xiàn)的（）。
通常把動(dòng)理論的復(fù)活歸功于德國(guó)化學(xué)家（）。
1905年，愛(ài)因斯坦在否定以太假說(shuō)和牛頓絕對(duì)時(shí)空觀的基礎(chǔ)上，提出了兩條其本原理，即（）和（），創(chuàng)立了相對(duì)論。（寫(xiě)出原理名稱即可）