（1）一列波長為λ的平面簡諧波沿x軸正方向傳播。已知在x = λ/2處振動的方程為y = Acosωt，則該平面簡諧波的方程為（）
（2）如果在上述波的波線上x=L（L>λ/2）處放一如圖所示的反射面，且假設(shè)反射波的振幅為
，則反射波的方程為（）（x≤L）。
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的位置向平衡位置運動時，第二個物體也經(jīng)過此位置，但向遠離平衡位置的方向運動．試利用旋轉(zhuǎn)矢量法求它們的相位差。
、
和
，且
（
為波長），求O點的合振動方程。（設(shè)傳播過程中各波振幅不變）
如圖所示，平行單色光垂直照射到薄膜上，經(jīng)上下兩表面反射的兩束光發(fā)生干涉，若薄膜厚度為e，而且n1〈n2〉n3，λ1為入射光在折射率為n1的媒質(zhì)中的波長，則兩束反射光在相遇點的位相差為（）
A.
B.
C.
D.
A.λ/n
B.λ/2n
C.λ/3n
D.λ/4n
最新試題
不確定關(guān)系給我們指出了使用經(jīng)典粒子概念的一個限度，這個限度用（）來表征的，可以說，它給出了宏觀與微觀的界限。
如下圖，有一波長為λ的平面簡諧波沿Ox軸負方向傳播，已知點P處質(zhì)點的振動方程為，則該波的波函數(shù)是（）；P處質(zhì)點在（）時刻的振動狀態(tài)與坐標原點O處的質(zhì)點t1時刻的振動狀態(tài)相同。
（）之間的爭論持續(xù)了將近30年之久，爭論的焦點是關(guān)于不確定性關(guān)系。
物質(zhì)波的波函數(shù)不同于經(jīng)典波的波函數(shù)，物質(zhì)波的波函數(shù)只是為了定量地描述微觀客體的運動狀態(tài)，而引入的一個數(shù)學(xué)量，它本身（）。
1997年IUPAC正式通過將第107號元素命名為Bohrium，以紀念（）。
一質(zhì)點在Ox軸上的A、B之間作簡諧運動。O為平衡位置，質(zhì)點每秒鐘往返三次。若分別以x1和x2為起始位置，箭頭表示起始時的運動方向，則它們的振動方程為（1）（）；（2）（）。
勻速圓周運動的切向加速度為零，法向加速度也為零。（ ）
根據(jù)牛頓運動定律可知（）
海森伯建立矩陣力學(xué)時，他是基于要拋棄（）之類的概念的，但是在描述微觀現(xiàn)象時，仍然在使用這些概念。
最簡單的振動為（），描述一按余弦規(guī)律變化的運動。