如圖所示，導(dǎo)體棒AB在均勻磁場B中繞通過C點(diǎn)的垂直于棒長且沿磁場方向的軸OO′轉(zhuǎn)動（角速度
與
同方向），BC的長度為棒長的1/3，則（）
A.A點(diǎn)比B點(diǎn)電勢高
B.A點(diǎn)與B點(diǎn)電勢相等
C.A點(diǎn)比B點(diǎn)電勢低
D.有穩(wěn)恒電流從A點(diǎn)流向B點(diǎn)
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一矩形線框長為a寬為b，置于均勻磁場中，線框繞OO’軸勻角速度w旋轉(zhuǎn)（如圖所示）。設(shè)t=0時(shí)，線框平面處于紙面內(nèi)，則任一時(shí)刻感應(yīng)電動勢的大小為：（）
A.
B.ωabB
C.
D.
E.
閉合正方形線圈放在均勻磁場中，繞通過其中心且與一邊平行的轉(zhuǎn)軸OO’轉(zhuǎn)動，轉(zhuǎn)軸與磁場方向垂直，轉(zhuǎn)動角速度為ω，如圖所示。用下述哪種辦法可以使線圈中感應(yīng)電流的幅值增加到原來的兩倍（導(dǎo)線的電阻不能忽略）？（）
A.把線圈的匝數(shù)增加到原來的兩倍。
B.把線圈的面積增加到原來的兩倍，而形狀不變。
C.把線圈切割磁力線的兩條邊增長到原來的兩倍。
D.把線圈的角速度ω增大到原來的兩倍。
A.不能用安培環(huán)路定理來計(jì)算
B.可以直接用安培環(huán)路定理求出
C.只能用畢奧－薩伐爾定律求出
D.可以用安培環(huán)路定理和磁感強(qiáng)度的疊加原理求出
如圖，無限長直載流導(dǎo)線與正三角形載流線圈在同一平面內(nèi)，若長直導(dǎo)線固定不動，則載流三角形線圈將（）
A.向著長直導(dǎo)線平移；
B.離開長直導(dǎo)線平移；
C.轉(zhuǎn)動；
D.不動。
如圖所示，在無限長載流直導(dǎo)線附近作一球形閉合曲面S，當(dāng)曲面S向長直導(dǎo)線靠近時(shí)，穿過曲面S的磁通量φ和面上各點(diǎn)的磁感應(yīng)強(qiáng)度B將如何變化？（）
A.φ增大，B也增大；
B.φ不變，B也不變；
C.φ增大，B不變；
D.φ不變，B增大
最新試題
（）之間的爭論持續(xù)了將近30年之久，爭論的焦點(diǎn)是關(guān)于不確定性關(guān)系。
通常把動理論的復(fù)活歸功于德國化學(xué)家（）。
按照相對論的觀點(diǎn)，同時(shí)性是（），因此長度的測量也必定是（）。
英國化學(xué)家（）通過認(rèn)真地分析，區(qū)分出熱量和溫度是兩個(gè)不同的概念，并由此提出了比熱容的理論。
中子的靜止能量為E0=900MeV，動能為Ek=60MeV，則中子的運(yùn)動速度為（）。
1702年，法國物理學(xué)家（）提出絕對零度的概念，他認(rèn)為任何物體都不能冷卻到這一溫度以下，達(dá)到這個(gè)溫度時(shí)，所有運(yùn)動都將趨于靜止。
一質(zhì)點(diǎn)在Ox軸上的A、B之間作簡諧運(yùn)動。O為平衡位置，質(zhì)點(diǎn)每秒鐘往返三次。若分別以x1和x2為起始位置，箭頭表示起始時(shí)的運(yùn)動方向，則它們的振動方程為（1）（）；（2）（）。
沖量反映的是力在時(shí)間上的積累效果，沖量方向與動量方向一致。
如下圖，有一波長為λ的平面簡諧波沿Ox軸負(fù)方向傳播，已知點(diǎn)P處質(zhì)點(diǎn)的振動方程為，則該波的波函數(shù)是（）；P處質(zhì)點(diǎn)在（）時(shí)刻的振動狀態(tài)與坐標(biāo)原點(diǎn)O處的質(zhì)點(diǎn)t1時(shí)刻的振動狀態(tài)相同。
洛倫茲變換和伽利略變換的本質(zhì)差別是，洛倫茲變換是（）的具體表述，伽利略變換是（）的具體表述。