空氣中有一半徑為r的“無(wú)限長(zhǎng)”直圓柱金屬導(dǎo)體，豎直線(xiàn)OO’為其中心軸線(xiàn)，在圓柱體內(nèi)挖一個(gè)直徑為r/2的圓柱空洞，空洞側(cè)面與OO’相切，在未挖洞部分通以均勻分布的電流I，方向沿OO’向下，如圖所示，在距軸線(xiàn)3r處有一電子（電量為-e）沿平行于OO’軸方向，在中心軸線(xiàn)OO’和空洞軸線(xiàn)所決定的平面內(nèi)，向下以速度v飛經(jīng)P點(diǎn)，求電子經(jīng)P點(diǎn)時(shí)所受的力。
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關(guān)于
的高斯定理，下列說(shuō)法中哪一個(gè)是正確的？（）
A.A
B.B
C.C
D.D
一個(gè)未帶電的空腔導(dǎo)體球殼，內(nèi)半徑為R．在腔內(nèi)離球心的距離為d處（d＜R）固定一點(diǎn)電荷+q，如圖所示.用導(dǎo)線(xiàn)把球殼接地后，再把地線(xiàn)撤去．選無(wú)窮遠(yuǎn)處為電勢(shì)零點(diǎn)，則球心O處的電勢(shì)為（）
A.A
B.B
C.C
D.D
如圖所示，一厚度為d的“無(wú)限大”均勻帶電導(dǎo)體板，電荷面密度為σ，則板的兩側(cè)離板面距離均為h的兩點(diǎn)a、b之間的電勢(shì)差為：（）
A.A
B.B
C.C
D.D
最新試題
意大利物理學(xué)家（）首先觀(guān)察到光的衍射現(xiàn)象，他發(fā)現(xiàn)，投射到狹縫后空白屏幕上的光帶比進(jìn)入狹縫時(shí)的光束略微寬些，并且出現(xiàn)了彩帶，光強(qiáng)分布不均勻，這是目前發(fā)現(xiàn)最早的關(guān)于光的衍射的記載。
變力作功可以用元功積分求解，功有正負(fù)，所以功是矢量。
描述圓周運(yùn)動(dòng)的物理量中，切向加速度反映的是線(xiàn)速度方向變化的快慢。
如下圖，有一波長(zhǎng)為λ的平面簡(jiǎn)諧波沿Ox軸負(fù)方向傳播，已知點(diǎn)P處質(zhì)點(diǎn)的振動(dòng)方程為，則該波的波函數(shù)是（）；P處質(zhì)點(diǎn)在（）時(shí)刻的振動(dòng)狀態(tài)與坐標(biāo)原點(diǎn)O處的質(zhì)點(diǎn)t1時(shí)刻的振動(dòng)狀態(tài)相同。
質(zhì)量m=6kg的物體，在一光滑路面上作直線(xiàn)運(yùn)動(dòng)，t=0時(shí)，x=0，v=0。在力F=3+4t 作用下，t=3s 時(shí)物體的速度為3m/s.
半經(jīng)典的量子力學(xué)階段指的是從1900年到1913年，其開(kāi)始的標(biāo)志事件是（）。
根據(jù)牛頓運(yùn)動(dòng)定律可知（）
物質(zhì)波的波函數(shù)不同于經(jīng)典波的波函數(shù)，物質(zhì)波的波函數(shù)只是為了定量地描述微觀(guān)客體的運(yùn)動(dòng)狀態(tài)，而引入的一個(gè)數(shù)學(xué)量，它本身（）。
（）之間的爭(zhēng)論持續(xù)了將近30年之久，爭(zhēng)論的焦點(diǎn)是關(guān)于不確定性關(guān)系。
折射率為1.30的油膜覆蓋在折射率為1.50的玻璃片上。用白光垂直照射油膜，觀(guān)察到透射光中綠光（λ=500nm）得到加強(qiáng)，則油膜的最小厚度為（）。