如圖所示，一電容器由兩個同軸圓筒組成，內(nèi)筒半徑為a，外筒半徑為b，筒長都是L，中間充滿相對介電常量為εr的各向同性均勻電介質(zhì)。內(nèi)、外筒分別帶有等量異號電荷+Q和-Q．設(shè)（b-a）＜＜a，L＞＞b，可以忽略邊緣效應(yīng)，求：
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如圖所示，一平行板電容器，極板面積為S，兩極板之間距離為d，中間充滿介電常量按ε=ε0（1+x/d）規(guī)律變化的電介質(zhì)。在忽略邊緣效應(yīng)的情況下，試計算該電容器的電容。
如圖，一各向同性均勻電介質(zhì)球，半徑為R，其相對介電常量為εr，球內(nèi)均勻分布有自由電荷，其體密度為ρ0．求球內(nèi)的束縛電荷體密度ρ＇和球表面上的束縛電荷面密度σ＇。
最新試題
沖量反映的是力在時間上的積累效果，沖量方向與動量方向一致。
如下圖，在一橫截面為圓面的柱形空間，存在著軸向均勻磁場，磁場隨時間的變化率＞0。在與B垂直的平面內(nèi)有回路ACDE。則該回路中感應(yīng)電動勢的值εi=（）；εi的方向為（）。（已知圓柱形半徑為r，OA=，θ=30°）
英國化學家（）通過認真地分析，區(qū)分出熱量和溫度是兩個不同的概念，并由此提出了比熱容的理論。
物質(zhì)波的波函數(shù)不同于經(jīng)典波的波函數(shù)，物質(zhì)波的波函數(shù)只是為了定量地描述微觀客體的運動狀態(tài)，而引入的一個數(shù)學量，它本身（）。
量子力學的發(fā)展簡史可分為（）兩個階段。
變力作功可以用元功積分求解，功有正負，所以功是矢量。
一質(zhì)點在Ox軸上的A、B之間作簡諧運動。O為平衡位置，質(zhì)點每秒鐘往返三次。若分別以x1和x2為起始位置，箭頭表示起始時的運動方向，則它們的振動方程為（1）（）；（2）（）。
如下圖，有一波長為λ的平面簡諧波沿Ox軸負方向傳播，已知點P處質(zhì)點的振動方程為，則該波的波函數(shù)是（）；P處質(zhì)點在（）時刻的振動狀態(tài)與坐標原點O處的質(zhì)點t1時刻的振動狀態(tài)相同。
（）之間的爭論持續(xù)了將近30年之久，爭論的焦點是關(guān)于不確定性關(guān)系。
1702年，法國物理學家（）提出絕對零度的概念，他認為任何物體都不能冷卻到這一溫度以下，達到這個溫度時，所有運動都將趨于靜止。