一矩形勢壘如圖所示，設U0和d都不很大，在Ⅰ區(qū)中向右運動的能量為E的微觀粒子，（）。
A.如果E＞U0，可全部穿透勢壘Ⅱ進入Ⅲ區(qū)
B.如果E﹤U0，都將受到x=0處勢壘壁的反射，不可能進入Ⅱ區(qū)
C.如果E﹤U0，都不可能穿透勢壘Ⅱ進入Ⅲ區(qū)
D.如果E﹤U0，有一定概率穿透勢壘Ⅱ進入Ⅲ區(qū)
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粒子在一維無限深方勢阱中運動．下圖為粒子處于某一能態(tài)上的波函數(shù)ψ（x）的曲線．粒子出現(xiàn)概率最大的位置為（）。
A.a/2
B.a/6，5a/6
C.a/6，a/2，5a/6
D.0，a/3，2a/3，a
A.h/（ma2）
B.h2/（2ma2）
C.h2/（2ma）
D.h/（2ma2）
A.光電效應實驗規(guī)律而提出來的
B.X射線散射的實驗規(guī)律而提出來的
C.黑體輻射的實驗規(guī)律而提出來的
D.原子光譜的規(guī)律性而提出來的
A.2倍
B.4倍
C.8倍
D.16倍
A.1倍
B.3倍
C.7倍
D.15倍
最新試題
1921年Ladenburg建立了經(jīng)典色散理論的強度因子和Einstein（）之間的聯(lián)系，第一次把經(jīng)典的色散理論和量子的能級躍遷聯(lián)系起來。
一維運動的粒子被束縛在0＜x＜a的范圍內(nèi)，其波函數(shù)為，則粒子在0到a/2區(qū)域內(nèi)出現(xiàn)的概率為（）。
?經(jīng)典儀器測量系統(tǒng)時會（）得到系統(tǒng)的某個本征值，同時系統(tǒng)波函數(shù)也坍縮到系統(tǒng)相應的這個本征態(tài)。
一維諧振子基態(tài)波函數(shù)為，式中，則諧振子在該態(tài)時勢能的平均值為（）。
用分離變量法求解含時Schr?dinger方程，解得定態(tài)能量為E的波函數(shù)的時間項為（）。
應用對應原理，從Einstein的（）可以唯像地估算光譜線的強度。
?Bohr互補性原理是哥本哈根解釋的兩個原理之一，依此原理經(jīng)典概念描述的相互矛盾的物理現(xiàn)象（）出現(xiàn)在同一實驗中。
Dirac發(fā)現(xiàn)兩個物理量的對易子xy-yx等于（）乘以這兩個物理量的經(jīng)典泊松括號{x，y}。
當α≠0，Ω≠0時，寫出能量本征值和相應的本征態(tài)。
?哥本哈根解釋看來經(jīng)典因果律涉及到測量時（）成立。