一平面簡(jiǎn)諧波在均勻無(wú)限大彈性媒質(zhì)中沿直線傳播，波速為u，已知波線上某點(diǎn)（x0處）質(zhì)元作諧振動(dòng)的運(yùn)動(dòng)方程為y=Acos（ωt+φ），如圖所示坐標(biāo)系下的波函數(shù)是（）
A.A
B.B
C.C
D.D
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A.2kπ，k為整數(shù)
B.2kπ+π/2，k為整數(shù)
C.2kπ+π，k為整數(shù)
D.2kπ+3π/2，k為整數(shù)
A.π/3
B.4π/3
C.-π/3
D.-4π/3
A.-Aωsinφ
B.Aωsinφ
C.-Aωcosφ
D.Aωcosφ
一個(gè)質(zhì)點(diǎn)作簡(jiǎn)諧振動(dòng)，振幅為A，在起始時(shí)刻質(zhì)點(diǎn)的位移為A/2，且向x軸的正方向運(yùn)動(dòng)，代表此簡(jiǎn)諧振動(dòng)的旋轉(zhuǎn)矢量圖為（）
A.A
B.B
C.C
D.D
如圖所示為某物體做簡(jiǎn)諧運(yùn)動(dòng)的x-t圖，已知振幅為T、周期為A，當(dāng)t=0時(shí)，x=A/2，則其振動(dòng)方程為（）
A.x=Acos（2πt/T+π/3）
B.x=Acos（2πt/T-π/3）
C.x=Acos（2πt/T-2π/3）
D.x=Acos（2πt/T+2π/3）
最新試題
根據(jù)牛頓運(yùn)動(dòng)定律可知（）
如下圖，有一波長(zhǎng)為λ的平面簡(jiǎn)諧波沿Ox軸負(fù)方向傳播，已知點(diǎn)P處質(zhì)點(diǎn)的振動(dòng)方程為，則該波的波函數(shù)是（）；P處質(zhì)點(diǎn)在（）時(shí)刻的振動(dòng)狀態(tài)與坐標(biāo)原點(diǎn)O處的質(zhì)點(diǎn)t1時(shí)刻的振動(dòng)狀態(tài)相同。
不確定關(guān)系給我們指出了使用經(jīng)典粒子概念的一個(gè)限度，這個(gè)限度用（）來(lái)表征的，可以說(shuō)，它給出了宏觀與微觀的界限。
愛(ài)因斯坦的主要科學(xué)成就包括如下哪幾個(gè)方面？（）
中國(guó)的古代個(gè)別學(xué)者在天文學(xué)和力學(xué)方面也有突出成就，例如（）。
如下圖，在一橫截面為圓面的柱形空間，存在著軸向均勻磁場(chǎng)，磁場(chǎng)隨時(shí)間的變化率＞0。在與B垂直的平面內(nèi)有回路ACDE。則該回路中感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)的值εi=（）；εi的方向?yàn)椋ǎ＃ㄒ阎獔A柱形半徑為r，OA=，θ=30°）
半經(jīng)典的量子力學(xué)階段指的是從1900年到1913年，其開(kāi)始的標(biāo)志事件是（）。
海森伯建立矩陣力學(xué)時(shí)，他是基于要拋棄（）之類的概念的，但是在描述微觀現(xiàn)象時(shí)，仍然在使用這些概念。
沖量反映的是力在時(shí)間上的積累效果，沖量方向與動(dòng)量方向一致。
通常把動(dòng)理論的復(fù)活歸功于德國(guó)化學(xué)家（）。