由兩個(gè)質(zhì)量皆為μ、角頻率皆為ω的線諧振子構(gòu)成的體系，加上微擾項(xiàng)Wˆ=-λx1x2（x1,x2分別為兩個(gè)線諧振子的坐標(biāo)）后，用微擾論求體系基態(tài)能量至二級(jí)修正、第二激發(fā)態(tài)能量至一級(jí)修正。
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證明如下關(guān)系式
利用
證明
，其中，
為任意正交歸一完備本征函數(shù)系。
證明如下關(guān)系式
任意角動(dòng)量算符jˆ滿足jˆ*jˆ=ihjˆ。
質(zhì)量為m的粒子在如下一維勢(shì)阱中運(yùn)動(dòng)（V0＞0）
若已知該粒子在此勢(shì)阱中有一個(gè)能量
的狀態(tài)，試確定此勢(shì)阱的寬度a。
最新試題
?Bohr從定態(tài)假說(shuō)和躍遷假說(shuō)出發(fā)，使用了（）原理建立完整的氫原子理論。
Dirac發(fā)現(xiàn)兩個(gè)物理量的對(duì)易子xy-yx等于（）乘以這兩個(gè)物理量的經(jīng)典泊松括號(hào){x，y}。
已知W為對(duì)角化哈密頓量，o為任意物理量的算符，則能量表象的矩陣元（oW-Wo）nm為（）。
一維諧振子基態(tài)波函數(shù)為，式中，則諧振子在該態(tài)時(shí)勢(shì)能的平均值為（）。
?粒子的波函數(shù)為，則t時(shí)刻粒子出現(xiàn)在空間的概率為（）。
利用Schr?dinger方程求解Stark效應(yīng)簡(jiǎn)并微擾問(wèn)題，歸結(jié)為求解（）矩陣的本征值。
熱輻射的峰值波長(zhǎng)與輻射體溫度之間的關(guān)系被維恩位移定律：表示，其中b=2.8978×10-3m·K。求人體熱輻射的峰值波長(zhǎng)（設(shè)體溫為37℃）。
被激發(fā)到n=20激發(fā)態(tài)的氫原子退激時(shí)輻射出（）種波長(zhǎng)的譜線。（不考慮精細(xì)結(jié)構(gòu)）
?由經(jīng)典物理的Newton定律和Maxwell電磁理論，原子會(huì)不穩(wěn)定的，電子（）坍縮到原子核。
由原子激發(fā)態(tài)平均壽命估算該激發(fā)態(tài)能級(jí)的寬度時(shí)，需要使用Heisenberg（）不確定關(guān)系。