A.系統(tǒng)的微觀狀態(tài)
B.系統(tǒng)的宏觀狀態(tài)
C.系統(tǒng)的微觀狀態(tài)和系統(tǒng)的宏觀狀態(tài)
D.宏觀狀態(tài)對應(yīng)的可能微觀狀態(tài)的數(shù)目
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如圖所示的是理想氣體的兩個不同溫度的等溫過程，則（）
A.Ⅱ過程的溫度高，Ⅰ過程的吸熱多
B.Ⅱ過程的溫度高，Ⅱ過程的吸熱多
C.Ⅰ過程的溫度高，Ⅰ過程的吸熱多
D.Ⅰ過程的溫度高，Ⅱ過程的吸熱多
A.都有相變潛熱
B.都沒有相變潛熱
C.一級相變有潛熱，二級相變無潛熱
D.一級相變無潛熱，二級相變有潛熱
A.最大
B.最小
C.視不同物質(zhì)系統(tǒng)而定
D.與系統(tǒng)達到平衡態(tài)的過程有關(guān)
A.量子數(shù)數(shù)目與宏觀系統(tǒng)的粒子個數(shù)相同
B.量子數(shù)數(shù)目與相空間維數(shù)相同
C.量子數(shù)數(shù)目正比于系統(tǒng)能量
D.量子數(shù)數(shù)目取決于微觀粒子的空間自由度與內(nèi)秉自由度之和
A.單元雙相系
B.二元單相系
C.二元雙相系
D.一元單相系
最新試題
試根據(jù)公式證明，對于非相對論粒子，有，上述結(jié)論對于玻耳茲曼分布、玻色分布和費米分布都成立。
兩相共存時，兩相系統(tǒng)的定壓熱容量，體脹系數(shù)和等溫壓縮系數(shù)均趨于無窮，試加以說明。
設(shè)用虛線表示在低溫下的費米分布，如圖所示，該虛線在ε=εF處與實際曲線相切。試證明：除了有關(guān)的數(shù)值因子變成4/3而不是π2/3之外，這個近似表示會給出費米氣體低溫比熱的“正確”結(jié)果。
試根據(jù)熱力學(xué)公式及光子氣體的熱容量，求光子氣體的熵。
對某固體進行測量得，其中A，B為常數(shù)，求該固體的物態(tài)方程。
（1）簡述焦耳-湯母孫多孔塞實驗的主要內(nèi)容。（2）寫出焦耳-湯母孫系數(shù)的定義式。（3）證明
在0℃和lpn下，測得一銅塊的體脹系數(shù)和等溫壓縮系數(shù)分別為，α=4.85×10-5K-1和KT=7.8×10-7pn-1。α和KT可近似看作常量，今使銅塊加熱至10℃，問：（a）壓強要增加多少pn才能使銅塊的體積維持不變？（b）若壓強增加100pn，銅塊的體積改變多少？
表明活性物質(zhì)的分子在液面上作二維自由運動，可以看作二維氣體，試寫出在二維氣體中分子的速度分布和速率分布，并求平均速率，最概然速率和方均根速率。
仿照三維固體的地拜理論，計算長度為L的線形原子鏈在高溫和低溫下的內(nèi)能和熱容量。
試根據(jù)普朗克公式求平衡輻射內(nèi)密度按波長的分布：并據(jù)此證明，使輻射內(nèi)能密度取極大值的波長λm滿足方程：這個方程的數(shù)值解為x=4.9651。因此，，λm隨溫度增加向短波方向移動。