氫原子的能量本征函數(shù)
則（）
A.只是體系能量算符、角動(dòng)量平方算符的本征函數(shù)，不是角動(dòng)量Z分量算符的本征函數(shù)
B.只是體系能量算符、角動(dòng)量Z分量算符的本征函數(shù)，不是角動(dòng)量平方算符的本征函數(shù)
C.只是體系能量算符的本征函數(shù)，不是角動(dòng)量平方算符、角動(dòng)量Z分量算符的本征函數(shù)
D.是體系能量算符、角動(dòng)量平方算符、角動(dòng)量Z分量算符的共同本征函數(shù)
您可能感興趣的試卷
你可能感興趣的試題
定義算符
等于（）
A.A
B.B
C.C
D.D
定義算符
等于（）
A.A
B.B
C.C
D.D
定義算符
等于（）
A.A
B.B
C.C
D.D
對(duì)易關(guān)系式
等于（）
A.A
B.B
C.C
D.D
A.可取一切實(shí)數(shù)值
B.只能取不為負(fù)的一切實(shí)數(shù)
C.可取一切實(shí)數(shù)，但不能等于零
D.只能取不為正的實(shí)數(shù)
最新試題
被激發(fā)到n=20激發(fā)態(tài)的氫原子退激時(shí)輻射出（）種波長的譜線。（不考慮精細(xì)結(jié)構(gòu)）
一維運(yùn)動(dòng)的粒子被束縛在0＜x＜a的范圍內(nèi)，其波函數(shù)為，則粒子在0到a/2區(qū)域內(nèi)出現(xiàn)的概率為（）。
?de Broglie將在自身質(zhì)心系中的粒子視為簡諧振子，把質(zhì)心系和地面參考系之間的（）變換代入簡諧振動(dòng)的運(yùn)動(dòng)學(xué)方程就得到de Broglie物質(zhì)波。
用分離變量法求解含時(shí)Schr?dinger方程，解得定態(tài)能量為E的波函數(shù)的時(shí)間項(xiàng)為（）。
Einstein對(duì)比了短波低能量密度時(shí)的黑體輻射和n個(gè)原子組成的粒子體系的（），提出了光量子假設(shè)。
一維諧振子基態(tài)波函數(shù)為，式中，則諧振子在該態(tài)時(shí)勢能的平均值為（）。
應(yīng)用對(duì)應(yīng)原理，從Einstein的（）可以唯像地估算光譜線的強(qiáng)度。
?由經(jīng)典物理的Newton定律和Maxwell電磁理論，原子會(huì)不穩(wěn)定的，電子（）坍縮到原子核。
?由de Broglie關(guān)系和（）方程也能導(dǎo)出定態(tài)Schr?dinger方程。
1921年Ladenburg建立了經(jīng)典色散理論的強(qiáng)度因子和Einstein（）之間的聯(lián)系，第一次把經(jīng)典的色散理論和量子的能級(jí)躍遷聯(lián)系起來。