對于弦長為c_A的小擾動翼型，低亞音速情況下，焦點離開前緣的距離為：x_ac=（）c_A；在超音速情況下，焦點離開前緣的距離為x_ac=（）c_A。

以下是兩種小擾動勢函數(shù)模型
A ,B 
其中，超音速流動模型是（），亞音速流動模型是（）。

附面層可以用卡門動量積分關(guān)系式描述。在保爾豪森求解方法中，將速度型用多項式表示，就可以求解卡門動量積分關(guān)系式獲得附面層參數(shù)。如此，層流和湍流似乎不存在區(qū)別。事實上，湍流速度型和層流速度型存在本質(zhì)區(qū)別。雖然看上去都是連續(xù)函數(shù)，但湍流速度型不能用多項式逼近。道理在于，湍流有速度脈動，可以近似看成統(tǒng)計過程如圖所示的層流附面層和湍流附面層速度型，其中，層流速度型可以表示為法向坐標(biāo)的（），湍流附面層可以表示為法向坐標(biāo)的（）。