當(dāng)空氣密度ρα大于氣體的密度ρ，且氣體由位于低處的1斷面流向2斷面時，氣體總流能量方程中的
代表（）
A.單位重量氣體在流動過程中損失的位能；
B.單位重量氣體在流動過程中增加的位能；
C.單位體積氣體在流動過程中損失的位能；
D.單位體積氣體在流動過程中增加的位能。
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不可壓縮氣體總流能量方程
中的P1，P2分別代表（）
A.1和2斷面上的絕對壓強(qiáng)；
B.1斷面上的絕對壓強(qiáng)及2斷面上的相對壓強(qiáng)；
C.1和2斷面上的相對壓強(qiáng)；
D.1斷面上的相對壓強(qiáng)及2斷面上的絕對壓強(qiáng)。
總流能量方程
用于壓縮性可忽略的氣體時，下述論述中正確者為（）
A.P1及P2分別為第一斷面及第二斷面的相對壓強(qiáng)；
B.P1及P2分別為第一及第二斷面的絕對壓強(qiáng)；
C.P1、P2用相應(yīng)斷面的相對壓強(qiáng)或絕對壓強(qiáng)，不影響計算結(jié)果；
D.上述方程只適用于液體，不適用于氣體。
設(shè)有一恒定分流，如圖所示，Q1=Q2+Q3，根據(jù)總流伯努利方程，可列（）
A.（A）
B.（B）
C.（C）
D.（D）
圖示為水泵管路系統(tǒng)，斷面2－3分別為水泵進(jìn)出口斷面，水泵揚(yáng)程的計算公式為：（）
A.（A）
B.（B）
C.（C）
D.（D）
在應(yīng)用恒定總流的能量方程時，可選用圖中的（）斷面，作為計算斷面。
A.1，2，3，4，5
B.1，3，5
C.2，4
D.2，3，4
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斷面平均流速v與斷面上每一點(diǎn)的實際流速u的關(guān)系是（）
方程分別為速度在三個坐標(biāo)軸方向的分量）成立的條件是（）
有兩段矩形斷面渠道相連，通過流量Q=2.8m3/s，底寬b=2m，混凝土襯護(hù)，n=0.015，i1=0.012，i2=0.0008。這兩段渠道是否為水躍銜接？若是水躍銜接，是何種形式水躍？并定性繪圖表示。
不可壓縮流體的總流連續(xù)性方程Q=v·A適用于（）
對于兩液流力學(xué)相似滿足條件中，非恒定流比恒定流多一個條件是：（）
水擊波的傳播速度與管壁材料的彈性模量E，管徑D及管壁厚度等有關(guān)。管徑越（），則水擊波傳播速度越?。籈越（），則水擊波的傳播速度越大。
由功率P、流量Q、密度ρ、重力加速度g和作用水頭H組成一個無量綱數(shù)是（）
寫出實際流體恒定元流的伯努利方程和實際流體恒定總流的伯努利方程，并指出他們的區(qū)別？
由于真空區(qū)段的存在，虹吸管頂部高出（）的高度Zs理論上不能大于最大真空度，即10m水柱。
當(dāng)以流函數(shù)ψ作為未知數(shù)。求解拉氏方程△2ψ=0時，固體壁面處的邊界條件為（當(dāng)固體壁面本身不運(yùn)動時）（）