A.非簡(jiǎn)并情況下，定態(tài)微擾論僅取決于微擾矩陣元H′mn的大小
B.非簡(jiǎn)并情況下，能量的一級(jí)修正是微擾在零級(jí)波函數(shù)下的平均值
C.k重簡(jiǎn)并情況下，能量一級(jí)微擾可以使k重簡(jiǎn)并完全消除
D.簡(jiǎn)并情況下，零級(jí)能量確定后，對(duì)應(yīng)的零級(jí)波函數(shù)是唯一的
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A.S+=S-1
B.S*=S
C.S+=S*
D.SS*=1
A.F*nm=Fmn
B.F*mn=Fmn
C.F+mn=F*mn
D.F+mn=Fnm
A.與r有關(guān)
B.與θ有關(guān)，與φ無關(guān)
C.與φ有關(guān)，與θ無關(guān)
D.與θ、φ皆有關(guān)
A.n2
B.2n2
C.n
D.2n
粒子在庫侖場(chǎng)中運(yùn)動(dòng)，薛定諤方程徑向部分是
其中（）。
A.E〉0構(gòu)成連續(xù)譜，E〈0構(gòu)成分立譜
B.E〈0構(gòu)成連續(xù)譜，E〉0構(gòu)成分立譜
C.l〉0構(gòu)成連續(xù)譜，l〈0構(gòu)成分立譜
D.l〈0構(gòu)成連續(xù)譜，l〉0構(gòu)成分立譜
最新試題
?de Broglie將在自身質(zhì)心系中的粒子視為簡(jiǎn)諧振子，把質(zhì)心系和地面參考系之間的（）變換代入簡(jiǎn)諧振動(dòng)的運(yùn)動(dòng)學(xué)方程就得到de Broglie物質(zhì)波。
由原子激發(fā)態(tài)平均壽命估算該激發(fā)態(tài)能級(jí)的寬度時(shí)，需要使用Heisenberg（）不確定關(guān)系。
效仿Einstein的做法，Born把波函數(shù)也視為向?qū)?chǎng)，該場(chǎng)決定了粒子在某一向?qū)窂降模ǎ?，向?qū)?chǎng)本身沒有能量和動(dòng)量。
用分離變量法求解含時(shí)Schr?dinger方程，解得定態(tài)能量為E的波函數(shù)的時(shí)間項(xiàng)為（）。
1921年Ladenburg建立了經(jīng)典色散理論的強(qiáng)度因子和Einstein（）之間的聯(lián)系，第一次把經(jīng)典的色散理論和量子的能級(jí)躍遷聯(lián)系起來。
已知W為對(duì)角化哈密頓量，o為任意物理量的算符，則能量表象的矩陣元（oW-Wo）nm為（）。
?Heisenberg用他的量子化條件研究一維簡(jiǎn)諧振動(dòng)，得到一維諧振子的動(dòng)能和勢(shì)能之和只是量子數(shù)n的函數(shù)，這說明處于定態(tài)n的諧振子的總能量（）。
?Bohr互補(bǔ)性原理是哥本哈根解釋的兩個(gè)原理之一，依此原理經(jīng)典概念描述的相互矛盾的物理現(xiàn)象（）出現(xiàn)在同一實(shí)驗(yàn)中。
?粒子的波函數(shù)為，則t時(shí)刻粒子出現(xiàn)在空間的概率為（）。
Dirac發(fā)現(xiàn)兩個(gè)物理量的對(duì)易子xy-yx等于（）乘以這兩個(gè)物理量的經(jīng)典泊松括號(hào){x，y}。