A.△l=±1，△m=0，±1
B.△l=0，±1，△m=0，±1
C.△l不限， △m=0，±1
D.△l=±1，△m不限
您可能感興趣的試卷
你可能感興趣的試題
愛因斯坦幾率系數(shù)Amk正比于（）。
A.A
B.B
C.C
D.D
原子由Φm態(tài)躍遷到Φn態(tài)的輻射強度Jmk正比于（）。
A.A
B.B
C.C
D.D
原子由Φm態(tài)躍遷到Φn態(tài)的輻射強度Jmk正比于（）。
A.A
B.B
C.C
D.D
A.非簡并情況下，定態(tài)微擾論僅取決于微擾矩陣元H′mn的大小
B.非簡并情況下，能量的一級修正是微擾在零級波函數(shù)下的平均值
C.k重簡并情況下，能量一級微擾可以使k重簡并完全消除
D.簡并情況下，零級能量確定后，對應(yīng)的零級波函數(shù)是唯一的
A.S+=S-1
B.S*=S
C.S+=S*
D.SS*=1
最新試題
用分離變量法求解含時Schr?dinger方程，解得定態(tài)能量為E的波函數(shù)的時間項為（）。
利用Schr?dinger方程求解Stark效應(yīng)簡并微擾問題，歸結(jié)為求解（）矩陣的本征值。
一維諧振子基態(tài)波函數(shù)為，式中，則諧振子在該態(tài)時勢能的平均值為（）。
?粒子的波函數(shù)為，則t時刻粒子出現(xiàn)在空間的概率為（）。
一維運動的粒子被束縛在0＜x＜a的范圍內(nèi)，其波函數(shù)為，則粒子在0到a/2區(qū)域內(nèi)出現(xiàn)的概率為（）。
已知W為對角化哈密頓量，o為任意物理量的算符，則能量表象的矩陣元（oW-Wo）nm為（）。
設(shè)諧振子的初態(tài)為基態(tài)和第一激發(fā)態(tài)的疊加態(tài)：（1）求出歸一化常數(shù)A；（2）求出諧振子任意時刻的狀態(tài)；（3）計算在態(tài)中能量的期待值。
應(yīng)用對應(yīng)原理，從Einstein的（）可以唯像地估算光譜線的強度。
Einstein對比了短波低能量密度時的黑體輻射和n個原子組成的粒子體系的（），提出了光量子假設(shè)。
當(dāng)α=Ω=0時，寫出能量本征值和相應(yīng)的本征態(tài)。