A.q0=∑giexp(-∈i/kT)
B.q(∈0)=exp(-∈0/kT)q0
C.q0=q(∈0)exp(-∈0/kT)
D.如令U0=N0∈0,則lnq0=ln q(∈0)+·7·U0/RT
E.選取q(∈0)或q0只影響熵及熱容,不影響其它熱力學(xué)函數(shù)
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A.該分子是三原子直線型分子
B.振動(dòng)對(duì)摩爾熱容的總貢獻(xiàn)CV(振)=3R
C.在足夠高溫度時(shí)等容摩爾熱容為6R
D.轉(zhuǎn)動(dòng)配分函數(shù)由Q(轉(zhuǎn))=8π2IkT/(σh2)計(jì)算
E.對(duì)稱數(shù)σ=1,因?yàn)槭侵本€型分子
A.最可幾分布可代表巨大數(shù)目粒子體系的平衡分布
B.最可幾分布隨體系中粒子數(shù)的增多,出現(xiàn)的幾率增大
C.最可幾分布隨體系中粒子數(shù)的增多出現(xiàn)的幾率減小
D.最可幾分布本身是體系出現(xiàn)幾率最大的分布
E.最可幾分布微觀狀態(tài)數(shù)的對(duì)數(shù)可代替總微觀狀態(tài)數(shù)的對(duì)數(shù)
A.粒子在某一能級(jí)的分布數(shù)與分子總數(shù)之比
B.是在兩個(gè)能級(jí)上粒子分布數(shù)之比
C.粒子在某一能級(jí)上出現(xiàn)的幾率
D.粒子在某一能級(jí)上的分布數(shù)
E.粒子在兩個(gè)能級(jí)上出現(xiàn)的幾率之比
A.它可以由光譜實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)算得,并有表可查
B.它用來計(jì)算理想氣體的平衡常數(shù)
C.它的定義是G(T,B)
D.它不是狀態(tài)函數(shù)
A.S =St +Sr +Sv
B.St =kBln((qt)N/N!)+NkBT(?lnq/?T)
C.Sr =kBln[(qr)N/N!]+NkB(?lnq/?T)
D.Sv =NkBlnqv +NkBT(?lnqv/?T)N.V
最新試題
下面關(guān)于分子各種運(yùn)動(dòng)形式配分函數(shù)計(jì)算公式的能量標(biāo)度零點(diǎn)選取的描述錯(cuò)誤的是()
對(duì)雙原子分子理想氣體的一般物理過程,下面關(guān)于體系熵函數(shù)和各運(yùn)動(dòng)形式對(duì)熵的貢獻(xiàn)描述錯(cuò)誤的是()
要使一般氣體滿足經(jīng)典極限條件,下面措施可行的是()
下列有關(guān)統(tǒng)計(jì)熱力學(xué)的說法中正確的是()
下面最可幾分布的說法中,錯(cuò)誤的是()
對(duì)于單原子理想氣體在室溫下的物理過程,若要通過配分函數(shù)來求過程中熱力學(xué)函數(shù)的變化()
某一理想氣體分子,僅有三個(gè)基頻振動(dòng),相應(yīng)的振動(dòng)特征溫度,分別是1000K、3500K 和4500K,下列判定成立的是()
巳知CO和N2分子的質(zhì)量相同,轉(zhuǎn)動(dòng)特征溫度基本相等,若電子均處于非簡(jiǎn)并的基態(tài),且振動(dòng)對(duì)熵的貢獻(xiàn)可忽略,那么()
劉維爾定理表明,如果隨著一個(gè)代表點(diǎn)沿正則方程所確定的軌道在相空間中運(yùn)動(dòng),其鄰域的()是不隨時(shí)間改變的常數(shù)。
下邊關(guān)于統(tǒng)計(jì)熱力學(xué)的幾種說法,不正確的是()