A.波動(dòng)性是由于大量的微粒分布于空間而形成的疏密波
B.微粒被看成在三維空間連續(xù)分布的某種波包
C.單個(gè)微觀粒子具有波動(dòng)性和粒子性
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A.單值、正交、連續(xù)
B.歸一、正交、完全性
C.連續(xù)、有限、完全性
D.單值、連續(xù)、有限
設(shè)ψ1（x）和ψ2（x）分別表示粒子的兩個(gè)可能運(yùn)動(dòng)狀態(tài)，則它們線性迭加的態(tài)c1ψ1（x）+c2ψ2（x）的幾率分布為（）
A.A
B.B
C.C
D.D
設(shè)粒子的波函數(shù)為ψ（x，y，z），在x-x+dx范圍內(nèi)找到粒子的幾率為（）
A.A
B.B
C.C
D.D
設(shè)ψ（x）=δ（x），在x-x+dx范圍內(nèi)找到粒子的幾率為（）
A.A
B.B
C.C
D.D
粒子在一維無(wú)限深勢(shì)阱
中運(yùn)動(dòng)，設(shè)粒子的狀態(tài)由
描寫(xiě)，其歸一化常數(shù)C為（）
A.A
B.B
C.C
D.D
最新試題
一維諧振子基態(tài)波函數(shù)為，式中，則諧振子在該態(tài)時(shí)勢(shì)能的平均值為（）。
?由de Broglie關(guān)系和（）方程也能導(dǎo)出定態(tài)Schr?dinger方程。
效仿Einstein的做法，Born把波函數(shù)也視為向?qū)?chǎng)，該場(chǎng)決定了粒子在某一向?qū)窂降模ǎ驅(qū)?chǎng)本身沒(méi)有能量和動(dòng)量。
?Heisenberg用他的量子化條件研究一維簡(jiǎn)諧振動(dòng)，得到一維諧振子的動(dòng)能和勢(shì)能之和只是量子數(shù)n的函數(shù)，這說(shuō)明處于定態(tài)n的諧振子的總能量（）。
?Heisenberg矩陣力學(xué)的力學(xué)量隨時(shí)間變化，而量子態(tài)不隨時(shí)間變化，由此可知Heisenberg矩陣力學(xué)實(shí)質(zhì)上是（）繪景下能量表象的量子力學(xué)。
設(shè)諧振子的初態(tài)為基態(tài)和第一激發(fā)態(tài)的疊加態(tài)：（1）求出歸一化常數(shù)A；（2）求出諧振子任意時(shí)刻的狀態(tài)；（3）計(jì)算在態(tài)中能量的期待值。
?Schr?dinger波動(dòng)力學(xué)的力學(xué)量部隨時(shí)間變化，而量子態(tài)隨時(shí)間變化，由此可知Schr?dinger波動(dòng)力學(xué)實(shí)質(zhì)上是（）繪景下坐標(biāo)表象的量子力學(xué)。
?粒子的波函數(shù)為，則t時(shí)刻粒子出現(xiàn)在空間的概率為（）。
應(yīng)用對(duì)應(yīng)原理，從Einstein的（）可以唯像地估算光譜線的強(qiáng)度。
波長(zhǎng)為λ=0.01nm的X射線光子與靜止的電子發(fā)生碰撞。在與入射方向垂直的方向上觀察時(shí)，散射X射線的波長(zhǎng)為多大？碰撞后電子獲得的能量是多少eV？