如圖，bca為理想氣體絕熱過程，b1a和b2a是任意過程，則上述兩過程中氣體作功與吸收熱量的情況是（）
A.b1a過程放熱，作負(fù)功；b2a過程放熱，作負(fù)功
B.b1a過程吸熱，作負(fù)功；b2a過程放熱，作負(fù)功
C.b1a過程吸熱，作正功；b2a過程吸熱，作負(fù)功
D.b1a過程放熱，作正功；b2a過程吸熱，作正功
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1mol理想氣體從p－V圖上初態(tài)a分別經(jīng)歷如圖所示的（1）或（2）過程到達(dá)末態(tài)b，已知Ta〈Tb，則這兩過程中氣體吸收的熱量Q1和Q2的關(guān)系是（）
A.A
B.B
C.C
D.D
E.E
一定量的理想氣體，從p－V圖上初態(tài)a經(jīng)歷（1）或（2）過程到達(dá)末態(tài)b，已知a、b兩態(tài)處于同一條絕熱線上（圖中虛線是絕熱線），則氣體在（）
A.（1）過程中吸熱，（2）過程中放熱
B.（1）過程中放熱，（2）過程中吸熱
C.兩種過程中都吸熱
D.兩種過程中都放熱
A.膨脹后，溫度不變，壓強(qiáng)減小
B.膨脹后，溫度降低，壓強(qiáng)減小
C.膨脹后，溫度升高，壓強(qiáng)減小
D.膨脹后，溫度不變，壓強(qiáng)不變
一定量的理想氣體分別由初態(tài)a經(jīng)①過程ab和由初態(tài)a′經(jīng)②過程a′cb到達(dá)相同的終態(tài)b，如p－T圖所示，則兩個(gè)過程中氣體從外界吸收的熱量 Q1，Q2的關(guān)系為（）
A.A
B.B
C.C
D.D
一定量的理想氣體，從a態(tài)出發(fā)經(jīng)過①或②過程到達(dá)b態(tài)，acb為等溫線（如圖），則①、②兩過程中外界對(duì)系統(tǒng)傳遞的熱量Q1、Q2是（）
A.A
B.B
C.C
D.D
最新試題
1834年，（）提出了積分形式的變分原理，積分形式變分原理的建立對(duì)力學(xué)的發(fā)展，無論在近代或現(xiàn)代，無論在理論上或應(yīng)用上，都具有重要的意義。
折射率為1.30的油膜覆蓋在折射率為1.50的玻璃片上。用白光垂直照射油膜，觀察到透射光中綠光（λ=500nm）得到加強(qiáng)，則油膜的最小厚度為（）。
沖量反映的是力在時(shí)間上的積累效果，沖量方向與動(dòng)量方向一致。
不確定關(guān)系給我們指出了使用經(jīng)典粒子概念的一個(gè)限度，這個(gè)限度用（）來表征的，可以說，它給出了宏觀與微觀的界限。
按照相對(duì)論的觀點(diǎn)，同時(shí)性是（），因此長度的測(cè)量也必定是（）。
（）之間的爭論持續(xù)了將近30年之久，爭論的焦點(diǎn)是關(guān)于不確定性關(guān)系。
玻爾提出的模型非常成功，能夠解釋大量的光譜實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)，把許多觀測(cè)事實(shí)納入了一個(gè)統(tǒng)一的理論體系，它預(yù)言了氫原子光譜中位于紫外區(qū)的當(dāng)時(shí)還未發(fā)現(xiàn)的（）。
海森伯建立矩陣力學(xué)時(shí)，他是基于要拋棄（）之類的概念的，但是在描述微觀現(xiàn)象時(shí)，仍然在使用這些概念。
量子力學(xué)的發(fā)展簡史可分為（）兩個(gè)階段。
質(zhì)量m=6kg的物體，在一光滑路面上作直線運(yùn)動(dòng)，t=0時(shí)，x=0，v=0。在力F=3+4t 作用下，t=3s 時(shí)物體的速度為3m/s.