A.幾率密度和幾率流密度矢量都不隨時間變化
B.幾率流密度矢量不隨時間變化
C.任何力學(xué)量的平均值都不隨時間變化
D.定態(tài)波函數(shù)描述的體系一定具有確定的能量
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電流密度矢量的表達(dá)式為（）
A.A
B.B
C.C
D.D
質(zhì)量流密度矢量的表達(dá)式為（）
A.A
B.B
C.C
D.D
幾率流密度矢量的表達(dá)式為（）
A.A
B.B
C.C
D.D
兩個粒子的薛定諤方程是（）
A.A
B.B
C.C
D.D
量子力學(xué)運(yùn)動方程的建立，需滿足一定的條件：
（1）方程中僅含有波函數(shù)關(guān)于時間的一階導(dǎo)數(shù)；
（2）方程中僅含有波函數(shù)關(guān)于時間的二階以下的導(dǎo)數(shù)；
（3）方程中關(guān)于波函數(shù)對空間坐標(biāo)的導(dǎo)數(shù)應(yīng)為線性的；
（4）方程中關(guān)于波函數(shù)對時間坐標(biāo)的導(dǎo)數(shù)應(yīng)為線性的；
（5）方程中不能含有決定體系狀態(tài)的具體參量；
（6）方程中可以含有決定體系狀態(tài)的能量。
則方程應(yīng)滿足的條件是（）
A.（1）、（3）和（6）
B.（2）、（3）、（4）和（5）
C.（1）、（3）、（4）和（5）
D.（2）、（3）、（4）、（5）和（6）
最新試題
?哥本哈根解釋看來經(jīng)典因果律涉及到測量時（）成立。
波長為λ=0.01nm的X射線光子與靜止的電子發(fā)生碰撞。在與入射方向垂直的方向上觀察時，散射X射線的波長為多大？碰撞后電子獲得的能量是多少eV？
?Heisenberg用他的量子化條件研究一維簡諧振動，得到一維諧振子的動能和勢能之和只是量子數(shù)n的函數(shù)，這說明處于定態(tài)n的諧振子的總能量（）。
?Schr?dinger波動力學(xué)的力學(xué)量部隨時間變化，而量子態(tài)隨時間變化，由此可知Schr?dinger波動力學(xué)實(shí)質(zhì)上是（）繪景下坐標(biāo)表象的量子力學(xué)。
?由de Broglie關(guān)系和（）方程也能導(dǎo)出定態(tài)Schr?dinger方程。
被激發(fā)到n=20激發(fā)態(tài)的氫原子退激時輻射出（）種波長的譜線。（不考慮精細(xì)結(jié)構(gòu)）
Schr?dinger求解氫原子的定態(tài)Schr?dinger方程，得到了Bohr能級公式，他認(rèn)為量子化的本質(zhì)是微分方程的（）問題。
應(yīng)用對應(yīng)原理，從Einstein的（）可以唯像地估算光譜線的強(qiáng)度。
一維運(yùn)動的粒子被束縛在0＜x＜a的范圍內(nèi)，其波函數(shù)為，則粒子在0到a/2區(qū)域內(nèi)出現(xiàn)的概率為（）。
設(shè)諧振子的初態(tài)為基態(tài)和第一激發(fā)態(tài)的疊加態(tài)：（1）求出歸一化常數(shù)A；（2）求出諧振子任意時刻的狀態(tài)；（3）計算在態(tài)中能量的期待值。