在已知靜電場(chǎng)分布的條件下，任意兩點(diǎn)P1和P2之間的電勢(shì)差決定于（）
A.A
B.B
C.C
D.D
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面積為S的空氣平行板電容器，極板上分別帶電量±q，若不考慮邊緣效應(yīng)，則兩極板間的相互作用力為（）
A.A
B.B
C.C
D.D
A.試驗(yàn)電荷q0置于該點(diǎn)時(shí)具有的電勢(shì)能；
B.單位試驗(yàn)電荷置于該點(diǎn)時(shí)具有的電勢(shì)能；
C.單位正電荷置于該點(diǎn)時(shí)具有的電勢(shì)能；
D.把單位正電荷從該點(diǎn)移到電勢(shì)零點(diǎn)外力所作的功。
A.氣球內(nèi)部
B.氣球外部
C.氣球表面掠過(guò)的區(qū)域
D.所有空間
A.熱源溫度
B.工作物質(zhì)
C.具體的循環(huán)過(guò)程
D.吸收的熱量
A.氣泡的體積不變，內(nèi)能減少，放出熱量；
B.氣泡的體積縮小，內(nèi)能不變，放出熱量；
C.氣泡的體積增大，內(nèi)能不變，吸收熱量；
D.氣泡的體積不變，內(nèi)能增加，吸收熱量。
最新試題
折射率為1.30的油膜覆蓋在折射率為1.50的玻璃片上。用白光垂直照射油膜，觀察到透射光中綠光（λ=500nm）得到加強(qiáng)，則油膜的最小厚度為（）。
如下圖，有一波長(zhǎng)為λ的平面簡(jiǎn)諧波沿Ox軸負(fù)方向傳播，已知點(diǎn)P處質(zhì)點(diǎn)的振動(dòng)方程為，則該波的波函數(shù)是（）；P處質(zhì)點(diǎn)在（）時(shí)刻的振動(dòng)狀態(tài)與坐標(biāo)原點(diǎn)O處的質(zhì)點(diǎn)t1時(shí)刻的振動(dòng)狀態(tài)相同。
物質(zhì)波的波函數(shù)不同于經(jīng)典波的波函數(shù)，物質(zhì)波的波函數(shù)只是為了定量地描述微觀客體的運(yùn)動(dòng)狀態(tài)，而引入的一個(gè)數(shù)學(xué)量，它本身（）。
勻速圓周運(yùn)動(dòng)的切向加速度為零，法向加速度也為零。（ ）
量子力學(xué)的發(fā)展簡(jiǎn)史可分為（）兩個(gè)階段。
海森伯建立矩陣力學(xué)時(shí)，他是基于要拋棄（）之類的概念的，但是在描述微觀現(xiàn)象時(shí)，仍然在使用這些概念。
最簡(jiǎn)單的振動(dòng)為（），描述一按余弦規(guī)律變化的運(yùn)動(dòng)。
如下圖，在一橫截面為圓面的柱形空間，存在著軸向均勻磁場(chǎng)，磁場(chǎng)隨時(shí)間的變化率＞0。在與B垂直的平面內(nèi)有回路ACDE。則該回路中感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)的值εi=（）；εi的方向?yàn)椋ǎ?。（已知圓柱形半徑為r，OA=，θ=30°）
1702年，法國(guó)物理學(xué)家（）提出絕對(duì)零度的概念，他認(rèn)為任何物體都不能冷卻到這一溫度以下，達(dá)到這個(gè)溫度時(shí)，所有運(yùn)動(dòng)都將趨于靜止。
通常把動(dòng)理論的復(fù)活歸功于德國(guó)化學(xué)家（）。