A.tm < Ω< Ntm
B.lntm ≈lnΩ
C.tm ≈Ω≈Ntm
D.lnN >lntm
E.lnN < lntm
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A.N個可別粒子分布在同一能級的兩個量子態(tài)中的微觀狀態(tài)數(shù)Ω=2N
B.此體系最可幾分布的微觀狀態(tài)數(shù)是tm,P =(2/πN)1/2·2N
C.如N =1024,則tm,P ≈10-12Ω
D.lntm,P < < ln(Ω/tm,P)
E.lntm,P >>lnΩ
A.q0=∑giexp(-∈i/kT)
B.q(∈0)=exp(-∈0/kT)q0
C.q0=q(∈0)exp(-∈0/kT)
D.如令U0=N0∈0,則lnq0=ln q(∈0)+·7·U0/RT
E.選取q(∈0)或q0只影響熵及熱容,不影響其它熱力學(xué)函數(shù)
A.該分子是三原子直線型分子
B.振動對摩爾熱容的總貢獻CV(振)=3R
C.在足夠高溫度時等容摩爾熱容為6R
D.轉(zhuǎn)動配分函數(shù)由Q(轉(zhuǎn))=8π2IkT/(σh2)計算
E.對稱數(shù)σ=1,因為是直線型分子
A.最可幾分布可代表巨大數(shù)目粒子體系的平衡分布
B.最可幾分布隨體系中粒子數(shù)的增多,出現(xiàn)的幾率增大
C.最可幾分布隨體系中粒子數(shù)的增多出現(xiàn)的幾率減小
D.最可幾分布本身是體系出現(xiàn)幾率最大的分布
E.最可幾分布微觀狀態(tài)數(shù)的對數(shù)可代替總微觀狀態(tài)數(shù)的對數(shù)
A.粒子在某一能級的分布數(shù)與分子總數(shù)之比
B.是在兩個能級上粒子分布數(shù)之比
C.粒子在某一能級上出現(xiàn)的幾率
D.粒子在某一能級上的分布數(shù)
E.粒子在兩個能級上出現(xiàn)的幾率之比
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