A.隨著內(nèi)壓的增大，由于筒體內(nèi)壁面應(yīng)力水平較高，筒體首先在內(nèi)層材料進(jìn)入屈服應(yīng)力狀態(tài)并形成屈服區(qū)，外層材料則處于彈性應(yīng)力狀態(tài)形成彈性區(qū)
B.與彈性區(qū)的應(yīng)力求解方法相同，塑性區(qū)的應(yīng)力求解同樣可以采用與彈性區(qū)相同的微元平衡方程，只需注意到塑性區(qū)材料還應(yīng)符合Mises或Tresca屈服失效判據(jù)
C.進(jìn)入彈塑性狀態(tài)后的圓筒，當(dāng)內(nèi)壓載荷全部卸除后，筒壁中的彈性區(qū)和塑性區(qū)將產(chǎn)生自平衡的殘余應(yīng)力和殘余應(yīng)變
D.厚壁圓筒筒壁殘余應(yīng)力在彈性區(qū)和塑性區(qū)的分別規(guī)律明顯不同，外壁彈性區(qū)力求恢復(fù)原來的形狀而受到內(nèi)壁塑性區(qū)的阻礙。因而，外壁彈性區(qū)呈現(xiàn)為壓縮應(yīng)力，而內(nèi)壁塑性區(qū)表現(xiàn)為拉伸應(yīng)力

A.熱應(yīng)力是由于在筒壁中存在的溫度差引起的變形（自由膨脹或收縮）受到約束而在彈性體內(nèi)所產(chǎn)生的自平衡應(yīng)力
B.熱應(yīng)力的大小僅與內(nèi)外壁的溫度差有關(guān)，而與筒體的徑比K值（或筒體的厚度）無關(guān)
C.熱應(yīng)力沿筒體壁厚方向是變化的，其在筒壁上的分布與筒體的加熱方式（內(nèi)部加熱還是外部加熱）密切相關(guān)；內(nèi)部加熱時(shí)產(chǎn)生的熱應(yīng)力可顯著改善受內(nèi)壓作用時(shí)筒體的筒壁應(yīng)力分布
D.熱應(yīng)力具有明顯的自限性。因此，對(duì)于塑性材料制容器，熱應(yīng)力不會(huì)導(dǎo)致容器的斷裂，但可能導(dǎo)致容器發(fā)生疲勞失效或塑性變形累積

A.邊緣應(yīng)力僅存在于容器連接邊緣的局部區(qū)域，當(dāng)離開連接邊緣一定距離后，應(yīng)力很快衰減并趨于與薄膜應(yīng)力一致
B.邊緣應(yīng)力是殼體連接邊緣的薄膜變形不協(xié)調(diào)，變形受到彈性約束所致。因此，當(dāng)連接邊緣在較高的邊緣應(yīng)力作用下產(chǎn)生塑性變形后，這種彈性約束就自動(dòng)緩解，邊緣應(yīng)力也得以自動(dòng)限制
C.對(duì)于受靜載作用的塑性材料制容器，工程設(shè)計(jì)中一般并不計(jì)算連接邊緣的局部應(yīng)力，僅對(duì)連接邊緣的局部結(jié)構(gòu)作加強(qiáng)處理，以限制其應(yīng)力水平
D.對(duì)于脆性材料制容器，當(dāng)經(jīng)受疲勞載荷或在低溫條件下運(yùn)行時(shí)，由于其對(duì)高的局部應(yīng)力較為敏感，因此，在設(shè)計(jì)中應(yīng)按相關(guān)設(shè)計(jì)標(biāo)準(zhǔn)計(jì)算并限制其連接邊緣的局部應(yīng)力，以避免容器的疲勞失效或脆性斷裂

A.工程實(shí)際中的殼體結(jié)構(gòu)均是由簡(jiǎn)單殼體組合而成，因此，沿殼體軸線方向的幾何尺寸通常會(huì)發(fā)生突變，加之可能存在的載荷、溫度和材料的突變，因此不連續(xù)效應(yīng)在容器結(jié)構(gòu)中廣泛存在
B.不連續(xù)效應(yīng)之所以發(fā)生，其根本原因是殼體在連接邊緣處的薄膜變形（薄膜位移和轉(zhuǎn)角）不協(xié)調(diào)而導(dǎo)致的
C.不連續(xù)效應(yīng)將在殼體的連接邊緣導(dǎo)致產(chǎn)生較大的局部應(yīng)力，為確保結(jié)構(gòu)的安全性，這些局部應(yīng)力應(yīng)與殼體中的薄膜應(yīng)力一樣，須嚴(yán)格控制在材料的許用應(yīng)力范圍內(nèi)
D.變形協(xié)調(diào)方程是求解不連續(xù)效應(yīng)邊緣力系（邊緣力和邊緣彎矩）的基本方程，該方程的物理含義是兩連接邊緣處由邊緣載荷及薄膜載荷產(chǎn)生的總變形相等