對易關(guān)系式等于()
A.A
B.B
C.C
D.D
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A.是體系角動量平方算符、角動量Z分量算符的共同本征函數(shù)
B.是體系角動量平方算符的本征函數(shù),不是角動量Z分量算符的本征函數(shù)
C.不是體系角動量平方算符的本征函數(shù),是角動量Z分量算符的本征函數(shù)
D.即不是體系角動量平方算符的本征函數(shù),也不是角動量Z分量算符的本征函數(shù)
氫原子的能量本征函數(shù)則()
A.只是體系能量算符、角動量平方算符的本征函數(shù),不是角動量Z分量算符的本征函數(shù)
B.只是體系能量算符、角動量Z分量算符的本征函數(shù),不是角動量平方算符的本征函數(shù)
C.只是體系能量算符的本征函數(shù),不是角動量平方算符、角動量Z分量算符的本征函數(shù)
D.是體系能量算符、角動量平方算符、角動量Z分量算符的共同本征函數(shù)
定義算符等于()
A.A
B.B
C.C
D.D
定義算符等于()
A.A
B.B
C.C
D.D
定義算符等于()
A.A
B.B
C.C
D.D
最新試題
?de Broglie認(rèn)為Bohr氫原子的軌道長度應(yīng)該是電子波長的()倍,由此導(dǎo)出角動量量子化,進(jìn)而得到氫原子的Bohr能級公式。
?哥本哈根解釋看來經(jīng)典因果律涉及到測量時()成立。
應(yīng)用對應(yīng)原理,從Einstein的()可以唯像地估算光譜線的強(qiáng)度。
已知W為對角化哈密頓量,o為任意物理量的算符,則能量表象的矩陣元(oW-Wo)nm為()。
?不考慮無微擾項(xiàng)時,氦原子兩個電子總的波函數(shù)是反對稱的,這樣兩個電子的空間波函數(shù)和自旋波函數(shù)就出現(xiàn)()種不同的情況。
設(shè)電子處于動量為的態(tài),將哈密頓量中的作為微擾,寫出能量本征值和本征函數(shù)到一級近似。
?Schr?dinger波動力學(xué)的力學(xué)量部隨時間變化,而量子態(tài)隨時間變化,由此可知Schr?dinger波動力學(xué)實(shí)質(zhì)上是()繪景下坐標(biāo)表象的量子力學(xué)。
?de Broglie將在自身質(zhì)心系中的粒子視為簡諧振子,把質(zhì)心系和地面參考系之間的()變換代入簡諧振動的運(yùn)動學(xué)方程就得到de Broglie物質(zhì)波。
?由經(jīng)典物理的Newton定律和Maxwell電磁理論,原子會不穩(wěn)定的,電子()坍縮到原子核。
當(dāng)α=Ω=0時,寫出能量本征值和相應(yīng)的本征態(tài)。