一個絕熱容器，用質(zhì)量可忽略的絕熱板分成體積相等的兩部分，兩邊分別裝入質(zhì)量相等、溫度相同的H2氣和O2氣，開始時絕熱板P固定．然后釋放之，板P將發(fā)生移動（絕熱板與容器壁之間不漏氣且摩擦可以忽略不計），在達到新的平衡位置后，若比較兩邊溫度的高低，則結(jié)果是（）
A.H2氣比O2氣溫度高
B.O2氣比H2氣溫度高
C.兩邊溫度相等且等于原來的溫度
D.兩邊溫度相等但比原來的溫度降低了
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一定量的理想氣體，經(jīng)歷某過程后，溫度升高了，則根據(jù)熱力學定律可以斷定：
（1）該理想氣體系統(tǒng)在此過程中吸了熱
（2）在此過程中外界對該理想氣體系統(tǒng)作了正功
（3）該理想氣體系統(tǒng)的內(nèi)能增加了
（4）在此過程中理想氣體系統(tǒng)既從外界吸了熱，又對外作了正功
以上正確的斷言是（）
A.（1）、（3）
B.（2）、（3）
C.（3）
D.（3）、（4）
E.（4）
A.它們的溫度升高相同，壓強增加相同
B.它們的溫度升高相同，壓強增加不相同
C.它們的溫度升高不相同，壓強增加不相同
D.它們的溫度升高不相同，壓強增加相同
兩個完全相同的氣缸內(nèi)盛有同種氣體，設其初始狀態(tài)相同，今使它們分別作絕熱壓縮至相同的體積，其中氣缸1內(nèi)的壓縮過程是非準靜態(tài)過程，而氣缸2內(nèi)的壓縮過程則是準靜態(tài)過程．比較這兩種情況的溫度變化：（）
A.氣缸1和2內(nèi)氣體的溫度變化相同
B.氣缸1內(nèi)的氣體較氣缸2內(nèi)的氣體的溫度變化大
C.氣缸1內(nèi)的氣體較氣缸2內(nèi)的氣體的溫度變化小
D.氣缸1和2內(nèi)的氣體的溫度無變化
理想氣體經(jīng)歷如圖所示的abc平衡過程，則該系統(tǒng)對外作功W，從外界吸收的熱量Q和內(nèi)能的增量ΔE的正負情況如下：（）
A.A
B.B
C.C
D.D
如圖，bca為理想氣體絕熱過程，b1a和b2a是任意過程，則上述兩過程中氣體作功與吸收熱量的情況是（）
A.b1a過程放熱，作負功；b2a過程放熱，作負功
B.b1a過程吸熱，作負功；b2a過程放熱，作負功
C.b1a過程吸熱，作正功；b2a過程吸熱，作負功
D.b1a過程放熱，作正功；b2a過程吸熱，作正功
最新試題
以下關于速度和速率，說法不正確的是（）
1997年IUPAC正式通過將第107號元素命名為Bohrium，以紀念（）。
不確定關系給我們指出了使用經(jīng)典粒子概念的一個限度，這個限度用（）來表征的，可以說，它給出了宏觀與微觀的界限。
勻速圓周運動的切向加速度為零，法向加速度也為零。（ ）
海森伯建立矩陣力學時，他是基于要拋棄（）之類的概念的，但是在描述微觀現(xiàn)象時，仍然在使用這些概念。
中國的古代個別學者在天文學和力學方面也有突出成就，例如（）。
折射率為1.30的油膜覆蓋在折射率為1.50的玻璃片上。用白光垂直照射油膜，觀察到透射光中綠光（λ=500nm）得到加強，則油膜的最小厚度為（）。
如下圖，有一波長為λ的平面簡諧波沿Ox軸負方向傳播，已知點P處質(zhì)點的振動方程為，則該波的波函數(shù)是（）；P處質(zhì)點在（）時刻的振動狀態(tài)與坐標原點O處的質(zhì)點t1時刻的振動狀態(tài)相同。
物質(zhì)波的波函數(shù)不同于經(jīng)典波的波函數(shù)，物質(zhì)波的波函數(shù)只是為了定量地描述微觀客體的運動狀態(tài)，而引入的一個數(shù)學量，它本身（）。
一質(zhì)點在Ox軸上的A、B之間作簡諧運動。O為平衡位置，質(zhì)點每秒鐘往返三次。若分別以x1和x2為起始位置，箭頭表示起始時的運動方向，則它們的振動方程為（1）（）；（2）（）。