動量為p′的自由粒子的波函數(shù)在坐標(biāo)表象中的表示是
它在動量表象中的表示是（）
A.A
B.B
C.C
D.D
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對易關(guān)系式
等于（）
A.A
B.B
C.C
D.D
A.是體系角動量平方算符、角動量Z分量算符的共同本征函數(shù)
B.是體系角動量平方算符的本征函數(shù)，不是角動量Z分量算符的本征函數(shù)
C.不是體系角動量平方算符的本征函數(shù)，是角動量Z分量算符的本征函數(shù)
D.即不是體系角動量平方算符的本征函數(shù)，也不是角動量Z分量算符的本征函數(shù)
氫原子的能量本征函數(shù)
則（）
A.只是體系能量算符、角動量平方算符的本征函數(shù)，不是角動量Z分量算符的本征函數(shù)
B.只是體系能量算符、角動量Z分量算符的本征函數(shù)，不是角動量平方算符的本征函數(shù)
C.只是體系能量算符的本征函數(shù)，不是角動量平方算符、角動量Z分量算符的本征函數(shù)
D.是體系能量算符、角動量平方算符、角動量Z分量算符的共同本征函數(shù)
定義算符
等于（）
A.A
B.B
C.C
D.D
定義算符
等于（）
A.A
B.B
C.C
D.D
最新試題
已知W為對角化哈密頓量，o為任意物理量的算符，則能量表象的矩陣元（oW-Wo）nm為（）。
?哥本哈根解釋看來經(jīng)典因果律涉及到測量時(shí)（）成立。
一維運(yùn)動的粒子被束縛在0＜x＜a的范圍內(nèi)，其波函數(shù)為，則粒子在0到a/2區(qū)域內(nèi)出現(xiàn)的概率為（）。
Dirac發(fā)現(xiàn)兩個(gè)物理量的對易子xy-yx等于（）乘以這兩個(gè)物理量的經(jīng)典泊松括號{x，y}。
?Bohr互補(bǔ)性原理是哥本哈根解釋的兩個(gè)原理之一，依此原理經(jīng)典概念描述的相互矛盾的物理現(xiàn)象（）出現(xiàn)在同一實(shí)驗(yàn)中。
多世界解釋認(rèn)為人們測量時(shí)系統(tǒng)的波函數(shù)沒有坍縮，但觀測的一瞬間宇宙分裂為多個(gè)宇宙，不同宇宙中的同一個(gè)觀察者（）進(jìn)行交流和通信。
應(yīng)用對應(yīng)原理，從Einstein的（）可以唯像地估算光譜線的強(qiáng)度。
?不考慮無微擾項(xiàng)時(shí)，氦原子兩個(gè)電子總的波函數(shù)是反對稱的，這樣兩個(gè)電子的空間波函數(shù)和自旋波函數(shù)就出現(xiàn)（）種不同的情況。
波長為λ=0.01nm的X射線光子與靜止的電子發(fā)生碰撞。在與入射方向垂直的方向上觀察時(shí)，散射X射線的波長為多大？碰撞后電子獲得的能量是多少eV？
光量子的本質(zhì)是（）電磁場。