線性諧振子的能量本征函數(shù)ψ1（x）在能量表象中的表示是（）
A.A
B.B
C.C
D.D
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一粒子在一維無限深勢阱中運動的狀態(tài)為
其中ψ1（x）、ψ2（x）是其能量本征函數(shù)，則ψ（x）在能量表象中的表示是（）
A.A
B.B
C.C
D.D
力學(xué)量算符
對應(yīng)于本征值為x′的本征函數(shù)在坐標(biāo)表象中的表示是（）
A.A
B.B
C.C
D.D
動量為p′的自由粒子的波函數(shù)在坐標(biāo)表象中的表示是
它在動量表象中的表示是（）
A.A
B.B
C.C
D.D
對易關(guān)系式
等于（）
A.A
B.B
C.C
D.D
A.是體系角動量平方算符、角動量Z分量算符的共同本征函數(shù)
B.是體系角動量平方算符的本征函數(shù)，不是角動量Z分量算符的本征函數(shù)
C.不是體系角動量平方算符的本征函數(shù)，是角動量Z分量算符的本征函數(shù)
D.即不是體系角動量平方算符的本征函數(shù)，也不是角動量Z分量算符的本征函數(shù)
最新試題
一維諧振子能級的簡并度是（）。
已知W為對角化哈密頓量，o為任意物理量的算符，則能量表象的矩陣元（oW-Wo）nm為（）。
一維運動的粒子被束縛在0＜x＜a的范圍內(nèi)，其波函數(shù)為，則粒子在0到a/2區(qū)域內(nèi)出現(xiàn)的概率為（）。
效仿Einstein的做法，Born把波函數(shù)也視為向?qū)?，該場決定了粒子在某一向?qū)窂降模ǎ驅(qū)霰旧頉]有能量和動量。
?de Broglie將在自身質(zhì)心系中的粒子視為簡諧振子，把質(zhì)心系和地面參考系之間的（）變換代入簡諧振動的運動學(xué)方程就得到de Broglie物質(zhì)波。
Einstein對比了短波低能量密度時的黑體輻射和n個原子組成的粒子體系的（），提出了光量子假設(shè)。
設(shè)電子處于動量為的態(tài)，將哈密頓量中的作為微擾，寫出能量本征值和本征函數(shù)到一級近似。
被激發(fā)到n=20激發(fā)態(tài)的氫原子退激時輻射出（）種波長的譜線。（不考慮精細(xì)結(jié)構(gòu)）
利用Schr?dinger方程求解Stark效應(yīng)簡并微擾問題，歸結(jié)為求解（）矩陣的本征值。
?Schr?dinger波動力學(xué)的力學(xué)量部隨時間變化，而量子態(tài)隨時間變化，由此可知Schr?dinger波動力學(xué)實質(zhì)上是（）繪景下坐標(biāo)表象的量子力學(xué)。