A.t_m < Ω< Nt_m 
B.lnt_m ≈lnΩ
C.t_m ≈Ω≈Nt_m
D.lnN >lnt_m 
E.lnN < lnt_m

A.N個(gè)可別粒子分布在同一能級(jí)的兩個(gè)量子態(tài)中的微觀狀態(tài)數(shù)Ω=2^N 
B.此體系最可幾分布的微觀狀態(tài)數(shù)是t_m，P =（2/π^N）^1/2·2^N 
C.如N =10²⁴，則t_m，P ≈10^-12Ω
D.ln^t_m，P < < ln（Ω/t_m，P）
E.ln^t_m，P >>lnΩ

A.q₀=∑g_iexp（-∈_i/kT）
B.q（∈₀）=exp（-∈₀/kT）q₀
C.q₀=q（∈₀）exp（-∈₀/kT）
D.如令U₀=N₀∈₀，則lnq₀=ln q（∈₀）+·7·U₀/RT
E.選取q（∈₀）或q₀只影響熵及熱容，不影響其它熱力學(xué)函數(shù)

A.該分子是三原子直線型分子
B.振動(dòng)對(duì)摩爾熱容的總貢獻(xiàn)C_V（振）=3R
C.在足夠高溫度時(shí)等容摩爾熱容為6R
D.轉(zhuǎn)動(dòng)配分函數(shù)由Q（轉(zhuǎn)）=8π²IkT/（σh²）計(jì)算
E.對(duì)稱數(shù)σ=1，因?yàn)槭侵本€型分子

A.最可幾分布可代表巨大數(shù)目粒子體系的平衡分布
B.最可幾分布隨體系中粒子數(shù)的增多，出現(xiàn)的幾率增大
C.最可幾分布隨體系中粒子數(shù)的增多出現(xiàn)的幾率減小
D.最可幾分布本身是體系出現(xiàn)幾率最大的分布
E.最可幾分布微觀狀態(tài)數(shù)的對(duì)數(shù)可代替總微觀狀態(tài)數(shù)的對(duì)數(shù)